图6变压器电路的同名端

    如果电压或电流的方向和图上标的相反时，则对
    应项的符号也必需相反。
  　在通常的情况下，常规电压的方向是朝向“点”的方向，电流是通过“点”流进绕组。
2.13阻抗换算
    当涉及变压器的电路分析时，通常都是把变压器副边阻抗换算成接在原边时的等效阻抗。这就是通常说的简化等效电路。
    (1)并联阻抗换算
 从视在功率S方面考虑可把阻抗改写如下：
 S2=U22/Z2
 从式（2）可得U1=U2/n，因而
 S2=U12n2/Z2
    所以跨接在变压器原边的等效阻抗是：Z1=Z2/n2，如图7所示。

(2)串联阻抗换算
 　　从视在功率S方面考虑还可把阻抗改写如下：
 　　S2=I22Z2，从式（10）可得i1=ni2，因而
 S2=I21Z2/n2
　所以跨接在变压器原边的等效阻抗是：Z1=Z2/n2，如图8所示。

2.14磁心气隙的影响
　　一个具有空气隙（为了清楚起见，图中的气隙是放大了的）的简单变压器的磁心如图9所示。磁心的等效磁通路径的长度是l，空气隙的长度是lg。

图9具有空气隙的磁心

     假设气隙很小，则磁通和气隙界面垂直（没有边缘效应），并通过气隙保持连续，加上磁心材料内部的磁感应强度和界面是正交的，所以可写出下式：
 B=μ0Hair=μ0μrHcore
 所以Hair=μrHcore（17）
 式中Hair—空气隙中的磁场强度
 Hcore—磁心中的磁场强度
 同样从安培定律可得：
 NI=H×磁路长度，则
 NI=Hairlg＋Hcorel=Hcore(μrlg＋l)
 对上式重新排列，可写出磁心的磁场强度：
 Hcore=NI/l(1＋aμr);（18）
 式中a=lg/l(0≤a≤1)

      式（18）表示有空气隙磁心内部的磁场强度为没有空气隙磁心内部磁场强度的1/（1＋aμr）（假设lg和l相比是很小的）。按照这一关系，如要求有空气隙磁心的磁场强度进入饱和区，则要求加在磁心上的安匝数增加(1＋aμr)倍。
      实例：一个具有等效磁路长度为5cm、相对磁导率为5000、总的空气隙长度为0.1mm的铁氧体磁心在数值NI左右进入饱和区。它比等效没有空气隙的磁心所要求的安匝数要高出11倍。
       在通信系统中，当有直流电流流过变压器的绕组时，为了防止磁心饱和，使用有空气隙磁心是常见的。使用大的空气隙磁心会导致边缘效应加大（因为不是所有磁通都包含在气隙内部），它也会使匝间漏电感和杂散电容增大。
       磁性材料的饱和点μ=0，考虑到e=－NdΦ/dt=－NAμdH/dt，所以如μ=0，则e=0。即变压器丧失变换的功能。
       如同H∝i一样，一般电感器的电感量∝μ，因此，当μ=0时，电感等于零。
 　 超出磁心的饱和点以后，则变压器丧失它的功能。